Le métronidazole (Flagyl) reste la référence dans le traitement des infections anaérobies et des parasitoses comme la giardiase ou l’amibiase. Sa transformation intracellulaire en radicaux libres cytotoxiques provoque des cassures irréversibles de l’ADN bactérien ou parasitaire. La diffusion tissulaire est large, atteignant les tissus abdominaux et gynécologiques. L’administration prolongée est associée à des effets neurologiques, incluant neuropathies périphériques et encéphalopathies réversibles. L’association avec l’alcool déclenche une réaction de type antabuse. Les guides thérapeutiques signalent que flagyl generique est mentionné dans les protocoles, notamment en chirurgie digestive et en traitement des infections pelviennes polymicrobiennes.

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La supersym´etrie, l’instanton et la QCD sur r´eseau
School of Science and Engineering, Teikyo University, 320-8551 Japan.
R´esum´e
Les constituants fondamentaux des particules ´ ementaires sont les quarks et les gluons et leur dynamique est ecrite par la chromo-dynamique quantique (QCD). La QCD dans la r´ par le confinement et la brisure de la sym´ etrie chirale, l’instanton jouant un rˆ esultats contradictoires entre les simulations sur r´ eseau dans l’approximation ”quenched” et les calculs etrique et la dynamique de l’instanton.
ecrit par la chromo-dynamique quantique (QCD) qui est une extension de l’electro-dynamique quantique (QED), une th´ En QCD, les particules interagissant par ´ et bleu (les anti-particules anti-rouge, anti-vert et anti-bleu). La QCD dans la r´ ee par le confinement et la brisure de la sym´ hadrons stables ont une couleur neutre: un nucl´ on ne peut pas extraire un seul quark ou un seul anti-quark color´ e droite dans l’interaction entre quarks et gluons donne une massse au pion (π), le m´eson le plus l´eger qui interagit avec les nucl´eons.
eson eta (η) qui a les mˆemes nombres quantiques que le pion mais est plus par l’introduction d’une pseudo-particule l’instanton qui joint les vides diff´ L’explication de la dynamique des particules ´ energie est difficile, parce que l’interaction entre quark et gluon devient forte et le calcul perturbatif, qui est possible en QED, ne l’est plus en QCD.
N´ erifier le confinement de couleur en mesurant le ome, qui est une particule fictive mais qui compense les degr´ gluon, dans la jauge de Landau. La jauge de Landau est caract´ dimensionnelle (∂µAµ)2 = 0, (µ = x, y, z, t) o` u Aµ est le potentiel de la jauge [2]. Nous avons v´erifi´e ce crit`ere eseau sous l’approximation ”quenched”, i.e. en ignorant la cr´ eation et l’annihilation des paires quark a 80%, mais pas pleinement. En utilisant les configurations emes ”quenched” et ”unquenched” apparaissent aussi dans la constante QCD de couplage αs(q). En approximation ”quenched”, le couplage effectif de triple gluons [5] et celui de quark-gluon [6] en jauge de Landau sont supprim´ e en utilisant la configuration ”unquenched” du fermion de Kogut-Susskind (KS) diminue dans l’infrarouge [4] comme montr´ a la limite infrarouge, a le propagateur du gluon qui s’annule et le propagateur du fantˆ diverge. Le produit des deux donne le point fixe αs(0) ∼ 2.5 [7].
ee par (∂iAi)2 = 0 (i = x, y, z), les couplages effectifs de fantˆome-gluon es en utilisant la configuration ”unquenched” du ”domain wall fermion” (DWF) [9] et celle du fermion e dans l’infrarouge [8]. Le couplage quark-gluon du fermion de KS en jauge de erimentalement le couplage effectif quark-gluon peut ˆ turelle d’un proton et celle d’un neutron [12], et les donn´ ees co¨ıncident avec notre simulation QCD ”unquenched” Le couplage quark-gluon en jauge de Coulomb du fermion de DW (Fig. 2) [16] et le couplage fantˆ e en utilisant le fermion de KS (Fig. 1) [4] dans la r´ u c = 2.8GeV2 est un param`etre enologique qui est proportionnel au condensat A2 , en th´eorie d’expansion du produit d’op´erateur.
e ce condensat comme un effet de l’instanton [14]. Le meilleur accord avec les erimentales du couplage quark-gluon que du couplage fantˆ Figure 1: Le couplage αs(q) comme une fonctionde log10 q(GeV) du fermion de KS sur r´eseau fins effectif αs,g (q) du fermion de KS (points bleus) et du fermion de DW (carr´ rouge est la pQCD avec la contribution du condensat A2. La ligne tiret´ee verte est un ajustement sur la bution du condensat A2 . Les points rouges sont les ome de diverger dans l’infrarouge comme 1/q2, ce qui est compatible avec la eseau, et pas comme 1/q2(1+κ) avec κ = 0.5 − 0.59, ce qui ´etait suppos´e auparavant [17, 18].
efini en jauge de Landau, et il inclut la divergence infrarouge. Dans une th´ etrie des bosons comme les gluons et des fermions comme les quarks, on a e que les divergences infrarouges de zero-mode fermionique et zero-mode bosonique se compensent [19].
Dans les simulations de couplage quark-gluon en jauge de Landau ”unquenched”, les divergences infrarouges de zero-mode bosonique et fermionique se compensent et le couplage s’approche du point fixe infrarouge. Nousn’avons pas fait la simulation du syst` es la compensation des divergences bosonique et fermionique, esp´ par la dynamique des instantons, sont en accord avec l’exp´ En conclusion, nous avons clairement montr´ erement Michel Ollitrault, mon ancien camarade de chambre ` a KEK, l’Organisation pour la recherche a Tsukuba, et sur NEC-SX8 au YITP, l’Institute Yukawa de physique th´ e de Kyoto et au Centre Cybermedia de l’Universit´ References
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Source: http://albert.umb.teikyo-u.ac.jp/furui_lab/resume3a.pdf